摘 要:各種形狀的點支式玻璃越來越多地應(yīng)用于工程中,但現(xiàn)行規(guī)范(程)規(guī)定的計算辦法只適用于計算矩形玻璃。進(jìn)行了點支式異形中空玻璃板受彎承載試驗,分析了位移、應(yīng)力的分布特點。同時分析了中空層的承載特點,通過迭代計算使用有限元方法得到了與試驗測值較吻合的結(jié)果。并指出,點支式平行四邊形中空玻璃承受均布荷載時,板心與長邊邊緣中點處的位移均比較大,板面最大主拉應(yīng)力出現(xiàn)于長邊中點處。
關(guān)鍵詞:點支式玻璃幕墻;中空玻璃;異形玻璃;承載性能;有限元計算
中圖分類號:TU382 文獻(xiàn)標(biāo)識碼:A 文章編號:1671-7643(2005)05-0042-04
點支式玻璃幕墻是用金屬連接件和緊固件將玻璃與支承結(jié)構(gòu)連接成整體的建筑結(jié)構(gòu)形式。點支式中空玻璃即在兩層點支承鋼化玻璃之間充入惰性氣體,以達(dá)到良好的保溫隔熱效果。由于建筑效果的特殊需要,實際工程中除矩形外還常見到如平行四邊形、三角形等形狀的異形玻璃[1]。
現(xiàn)行玻璃幕墻工程技術(shù)規(guī)范(JGJ1022003)與點支式玻璃幕墻工程技術(shù)規(guī)程(CECS127:2001)的查表設(shè)計辦法主要適用于矩形點支式玻璃板,其他形狀的玻璃板設(shè)計計算需采用有限單元法等其他方法完成[2,3]。但點支式中空玻璃中空層的承載特點較復(fù)雜,其有限元計算需要對單元劃分、計算過程等方面作特殊的處理。
本文通過點支式四點支承異形中空玻璃承載性能試驗,分析其應(yīng)力、位移分布特點,并通過有限元迭代計算進(jìn)行對比分析,提出了必要的設(shè)計建議。
1 四點支承異形中空玻璃承載試驗
1.1 試 件
試驗使用兩塊規(guī)格相同的浮頭點支式平行四邊形中空玻璃板,試件規(guī)格見表1,試件外形及應(yīng)力測點布置如圖1。px-1、px-2量測了試件板心和長、短邊中點處的位移與應(yīng)力。
1.2 試驗裝置
如圖2,在縱向鋼梁上設(shè)置可滑動的橫向鋼梁,并在橫向鋼梁上布置可滑動的連接件,玻璃試件的角點固定于連接件上。通過調(diào)整橫向鋼梁與連接件的位置即可固定所使用的試件[4]。
1.3 加載過程及結(jié)果
采用均布沙袋加載近似模擬均布荷載,在沙袋達(dá)到一定高度后,使用千斤頂按照45°擴(kuò)散角加載。加載情況如圖3。
隨荷載逐漸增加,所選試件各量測點的應(yīng)變值均近似呈現(xiàn)出線性增長趨勢,同時位移測值也隨之線性遞增。當(dāng)加至破壞荷載時,試件突然破壞,破壞荷載和最大位移如表2。
2 有限元計算分析
2.1 承載特點分析
設(shè)垂直施加于中空玻璃表面的均布荷載為p,外、內(nèi)片分別承擔(dān)p1、p2。p2由中空層氣體從外片內(nèi)表面?zhèn)鬟f至內(nèi)片上,同時氣體壓強(qiáng)增加p2(圖4)。根據(jù)理想氣體定律,如不考慮中空層氣體的溫度變
式中ω1、ω2分別為板面某微小面積域σ上外、內(nèi)片的橫向位移。在有限元計算中,式(3)可近似用外、內(nèi)片各相應(yīng)節(jié)點的位移差與其周圍荷載作用面積的乘積之和逼近。實際的荷載分配比例必須使ΔV同時滿足式(2)與(3),需使用迭代算法確定。
2.2 有限元計算
本文使用大型綜合有限元軟件ANSYS中的Shell單元模擬計算點支承板的受彎行為。該單元每節(jié)點具有6個自由度,可計算大變形行為。對于工程中常用的點支式玻璃板(邊長約為1000~3000mm),每邊劃分出10~20個Shell單元即可保證精度。值得注意的是,為求解外內(nèi)片各處的位移差,進(jìn)而得到外、內(nèi)片之間體積的變化量,應(yīng)保證外、內(nèi)片單元劃分一致。材料常數(shù)按一般鋼化玻璃取值:E=7·2×107kN/m2,泊松比v=0·22。點支式中空玻璃以密封膠粘結(jié)外、內(nèi)玻璃板邊緣,故在邊緣處應(yīng)保證外、內(nèi)片相應(yīng)節(jié)點的橫向位移協(xié)調(diào)。點支承處外、內(nèi)片玻璃受金屬連接件聯(lián)系固亦存在相似情況。為保證相應(yīng)節(jié)點橫向位移協(xié)調(diào),在板邊緣及點支承處將相應(yīng)節(jié)點以剛性單元聯(lián)系(圖5)。
分別在外、內(nèi)片上施加橫向均布荷載p1和p2,即可解出外內(nèi)片各節(jié)點的橫向位移。但p1和p2必須使得由式(3)求出的體積壓縮量一致,故需使用以下迭代算法求解:(1)設(shè)置循環(huán)起點:令p10=pt31/(t31+t31),
p20=p-p10。(2)由p20通過式
(2)求得ΔV。(3)由p10、p20利用有限元模型解出外、內(nèi)板面各節(jié)點位移,由式(3)計算得到ΔV′0。(4)如|ΔV0-ΔV′0|≤ε(ε為容差,可設(shè)ε=ΔV0/1000),則取第(3)步結(jié)果為最終位移場解,結(jié)束迭代;否則繼續(xù)執(zhí)行第(5)步。(5)如|ΔV0|>|ΔV′0|,則令p11=1·001p10,p21=p-p11;反之令p11=0·999p10。將p11、p21代回第(2)、(3)步重新求解ΔV1、ΔV′1。2.3 計算結(jié)果比較分析根據(jù)表1試件規(guī)格建模,使用本文方法進(jìn)行有限元計算,將計算結(jié)果與試驗測值整理如下。
2.3.1位移分析
圖6將試件板心及長邊中點的位移測值與本文有限元計算結(jié)果比較。其中位移測值取px-1、px-2相應(yīng)測值的平均值。
圖6顯示,板心位移測值與計算值約有3%的偏差;長邊中點位移測值與計算值開始較接近,但隨荷載增長,測值有偏離原直線的趨勢,最大偏差達(dá)到8%。板心位移的計算值較測值稍大,而邊緣中點的計算值較測值小。這可能是因為,沙袋堆裝難以完全精確的模擬均布荷載,隨荷載增大,試件邊緣所受荷載較板心增加得更多。由有限元計算看出,點支式平行四邊形中空玻璃板的最大位移發(fā)生于板心,邊緣中點的位移與板心位移很接近。2.3.2 板邊緣應(yīng)力分析圖7列出了板心及長邊邊緣中點應(yīng)力測值與計算結(jié)果。板心應(yīng)力計算值與測值很接近,但邊緣中點應(yīng)力測值與計算值最大的偏差接近10%,這也是因為試驗的系統(tǒng)誤差造成的。
2.3.3 孔邊應(yīng)力分析
點支式中空玻璃的孔邊最大主拉應(yīng)力往往是板上的最大應(yīng)力,故應(yīng)進(jìn)行相應(yīng)的驗算。孔邊測點測得應(yīng)力均較小,因測點布置點位有限,故難以保證測到孔邊的最大主拉應(yīng)力。本文計算了荷載為4·8kN時px-1外片孔周邊區(qū)域的應(yīng)力分布情況。圖8、9分別為左上角、右上角孔(參見圖1)周邊區(qū)域的應(yīng)力分布情況。由圖8、9可見:左上角孔緣的最大應(yīng)力達(dá)到60MPa,較長邊邊緣中點的應(yīng)力大得多(參見圖7);同時右上角孔邊緣的最大應(yīng)力約為30MPa,較左上角孔邊應(yīng)力小很多。其原因是左上角至右下角點支承間距離比右上角至左下角支承點間距離小很多(圖1),故荷載大部分被分配到左上角與右下角的點支承處,造成該處的孔邊應(yīng)力較大。這在設(shè)計中應(yīng)予注意。
3 結(jié) 論
(1)點支式四點支承異形中空玻璃承載試驗顯示,隨荷載增長,試件測點的應(yīng)力、位移基本上呈現(xiàn)線性增長趨勢,并于達(dá)到破壞荷載后發(fā)生突然性的脆性破壞。
(2)點支式中空玻璃中空層的氣體在外、內(nèi)片之間傳遞荷載,外、內(nèi)片玻璃的承載比例與氣體的壓縮性質(zhì)相關(guān)。氣體的壓縮量應(yīng)同時滿足氣體的壓縮規(guī)律及外內(nèi)片的變形關(guān)系。
(3)根據(jù)點支式中空玻璃承載特點,使用有限元方法,利用循環(huán)迭代辦法確定了實際的承載比例,計算所得的位移、應(yīng)力結(jié)果與試驗測值基本吻合。因為試驗存在系統(tǒng)誤差,隨荷載增大某些測點的測值與計算值出現(xiàn)了一定的偏差。
(4)有限元計算顯示,對于點支式平行四邊形中空玻璃板,最大位移出現(xiàn)在形心處,邊緣中點的位移稍小于形心位移,在設(shè)計中都應(yīng)該注意。板面最大應(yīng)力出現(xiàn)在板邊緣的中點處。
(5)計算顯示,較短對角線上的支承點承受大部分荷載,故該對角線上的孔邊應(yīng)力較大,且大于板面邊緣中點處的應(yīng)力,在計算中應(yīng)給予重視。
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